нииэим

Сегодня: Понедельник, 29 Мая 2017 года

Электроизоляционные материалы: трубка ТКР (ТКРМ), ТКСП (ТКМСП), ТГМП (ТЛВ, ТЛМ), ТКС (ТКМС), ТЗЭТ, профильные изделия, лак этилцеллюлозный ЭЦ-959

 

Более подробную информацию о предприятии, его продукции и услугах Вы можете получить загрузив буклет: buklet.rar или buklet.doc.


 

Радиочастотные кабели.  Глава 3. Теория и расчет электрических параметров радиочастотных кабелей

3.8. ВЫСОКОЧАСТОТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ СПЛОШНЫХ И МНОГОСЛОЙНЫХ ПРОВОДНИКОВ

Часть 3.8.1..  Электромагнитное поле внутри проводников
 

Как показано в § 3.6, электромагнитное поле внутри проводников содержит только продольную составляющую электрического поля EZ и тангенциальную составляющую магнитного поля Hφ и описывается уравнением (3.55). Определение высокочастотного сопротивления через поверхностное сопротивление проводника, т.е. через отношение EZ / Hφ на поверхности проводника, сводится к нахождению решения данного уравнения, которое известно и имеет вид

, где

— модифицированные функции Бесселя первого и второго рода нулевого порядка.

Используя уравнение (3.54), получим

Свойства функций Бесселя первого I0 , I1 и второго K0 , K1 рода нулевого и первого порядков хорошо изучены и решения для Hφ и EZ известны. Из них можно получить значения поверхностного сопротивления круглых проводников из сплошного однородного металла (см. § 3.10).

Для круглого сплошного проводника, в котором поперечная волна распространяется от поверхности к центру,

Здесь

[см. (3.55)], так как в металле σ >> ωεa ; r1 радиус внутреннего проводника.

Для внешнего проводника в виде трубки

где r2 — радиус поверхности стенки, обращенной к электромагнитному полю — внутренний радиус внешнего проводника; rв — радиус поверхности стенки дальней к полю (наружный радиус внешнего проводника) .

Используя выражения для Hφ и EZ в многослойных проводниках [1,27], можно получить значения поверхностного сопротивления и для этих случаев.

 

 

 

 

© АП НИИЭИМ 2007 - 2017 г.


Яндекс цитирования